論文の概要: On relating one-way classical and quantum communication complexities
- arxiv url: http://arxiv.org/abs/2107.11623v4
- Date: Mon, 8 May 2023 20:27:09 GMT
- ステータス: 処理完了
- システム内更新日: 2023-05-10 20:58:34.220006
- Title: On relating one-way classical and quantum communication complexities
- Title(参考訳): 一方向古典的および量子的通信複雑性に関する考察
- Authors: Naresh Goud Boddu, Rahul Jain and Han-Hsuan Lin
- Abstract要約: 通信複雑性とは、関数入力が複数のパーティに分散されるときに、関数を計算するのに必要な通信量である。
量子情報の基本的な問題は、一方通行の量子と古典的な通信の複雑さの関係である。
- 参考スコア(独自算出の注目度): 6.316693022958221
- License: http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
- Abstract: Communication complexity is the amount of communication needed to compute a
function when the function inputs are distributed over multiple parties. In its
simplest form, one-way communication complexity, Alice and Bob compute a
function $f(x,y)$, where $x$ is given to Alice and $y$ is given to Bob, and
only one message from Alice to Bob is allowed. A fundamental question in
quantum information is the relationship between one-way quantum and classical
communication complexities, i.e., how much shorter the message can be if Alice
is sending a quantum state instead of bit strings? We make some progress
towards this question with the following results.
Let $f: \mathcal{X} \times \mathcal{Y} \rightarrow \mathcal{Z} \cup \{\bot\}$
be a partial function and $\mu$ be a distribution with support contained in
$f^{-1}(\mathcal{Z})$. Denote $d=|\mathcal{Z}|$. Let
$\mathsf{R}^{1,\mu}_\epsilon(f)$ be the classical one-way communication
complexity of $f$; $\mathsf{Q}^{1,\mu}_\epsilon(f)$ be the quantum one-way
communication complexity of $f$ and $\mathsf{Q}^{1,\mu, *}_\epsilon(f)$ be the
entanglement-assisted quantum one-way communication complexity of $f$, each
with distributional error (average error over $\mu$) at most $\epsilon$. We
show:
1) If $\mu$ is a product distribution, $\eta > 0$ and $0 \leq \epsilon \leq
1-1/d$, then,
$$\mathsf{R}^{1,\mu}_{2\epsilon -d\epsilon^2/(d-1)+ \eta}(f) \leq
2\mathsf{Q}^{1,\mu, *}_{\epsilon}(f) + O(\log\log (1/\eta))\enspace.$$
2)If $\mu$ is a non-product distribution and $\mathcal{Z}=\{ 0,1\}$, then
$\forall \epsilon, \eta > 0$ such that $\epsilon/\eta + \eta < 0.5$,
$$\mathsf{R}^{1,\mu}_{3\eta}(f) = O(\mathsf{Q}^{1,\mu}_{{\epsilon}}(f) \cdot
\mathsf{CS}(f)/\eta^3)\enspace,$$
where
\[\mathsf{CS}(f) = \max_{y} \min_{z\in\{0,1\}} \vert \{x~|~f(x,y)=z\} \vert
\enspace.\]
- Abstract(参考訳): コミュニケーションの複雑さは、関数入力が複数のパーティに分散されたときに関数を計算するのに必要な通信量である。
最も単純な形式では、Alice と Bob は関数 $f(x,y)$ を計算し、Alice は$x$ を、Bob は$y$ を与えられ、Alice から Bob へのメッセージは 1 つしか許されない。
量子情報における基本的な問題は、一方通行の量子と古典的通信の複雑さの関係である。つまり、アリスがビット文字列ではなく量子状態を送信する場合、メッセージの長さはどのくらい短くなるのか?
この質問に対して、下記の結果で若干の進展がある。
f: \mathcal{x} \times \mathcal{y} \rightarrow \mathcal{z} \cup \{\bot\}$ を部分関数とし、$\mu$ は$f^{-1}(\mathcal{z})$ に含まれるサポートを持つ分布とする。
d=|\mathcal{z}|$ と書く。
$\mathsf{R}^{1,\mu}_\epsilon(f)$を$f$の古典的一方向通信複雑性、$\mathsf{Q}^{1,\mu}_\epsilon(f)$を$f$の量子一方向通信複雑性、$\mathsf{Q}^{1,\mu, *}_\epsilon(f)$を$fのエンタングルメント支援量子一方向通信複雑性、それぞれが$\epsilon$の分布誤差(平均誤差は$\mu$)を持つ。
1)$\mu$ が積分布であれば、$\eta > 0$ と $0 \leq \epsilon \leq 1-1/d$ であるなら、$$\mathsf{R}^{1,\mu}_{2\epsilon -d\epsilon^2/(d-1)+ \eta}(f) \leq 2\mathsf{Q}^{1,\mu, *}_{\epsilon}(f) + O(\log\log (1/\eta))\enspace である。
$$ 2 if $\mu$ is a non-product distribution and $\mathcal{Z}=\{ 0,1\}$, $\forall \epsilon, \eta > 0$ {\displaystyle $\epsilon/\eta + \eta < 0.5$, $$\mathsf{R}^{1,\mu}_{3\eta}(f) = O(\mathsf{Q}^{1,\mu}_{{\epsilon}}(f) \cdot \mathsf{CS}(f)/\eta^3)\enspace,$$} ここで \[\mathsf{CS}(f) = \max_{y} \min_{z\in \vert{0,\in \vert{0,\end{x~x\y}=\vert \vert{z} \vert \vert{z} となる。
\]
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