論文の概要: Continuum limit of lattice quasielectron wavefunctions

• arxiv url: http://arxiv.org/abs/2004.12205v2
• Date: Tue, 2 Feb 2021 19:41:03 GMT
• ステータス: 処理完了
• システム内更新日: 2023-05-22 04:01:29.980837
• Title: Continuum limit of lattice quasielectron wavefunctions
• Title（参考訳）: 格子準電子波動関数の連続極限
• Authors: Aniket Patra, Birgit Hillebrecht, and Anne E. B. Nielsen
• Abstract要約: 格子分数量子ホール系では、期待される全ての特性を持つ比較的単純な準電子波動関数を見つけることができることを示す。 格子準電子波動関数は連続体における任意の準電子の試行状態を見つけることの難しさを解くものではないと結論付ける。
• 参考スコア（独自算出の注目度）: 0.0
• License: http://arxiv.org/licenses/nonexclusive-distrib/1.0/
• Abstract: Trial states describing anyonic quasiholes in the Laughlin state were found early on, and it is therefore natural to expect that one should also be able to create anyonic quasielectrons. Nevertheless, the existing trial wavefunctions for quasielectrons show behaviors that are not compatible with the expected topological properties or their construction involves ad hoc elements. It was shown, however, that for lattice fractional quantum Hall systems, it is possible to find a relatively simple quasielectron wavefunction that has all the expected properties [New J. Phys. 20, 033029 (2018)]. This naturally poses the question: what happens to this wavefunction in the continuum limit? Here we demonstrate that, although one obtains a finite continuum wavefunction when the quasielectron is on top of a lattice site, such a limit of the lattice quasielectron does not exist in general. In particular, if the quasielectron is put anywhere else than on a lattice site, the lattice wavefunction diverges when the continuum limit is approached. The divergence can be removed by projecting the state on the lowest Landau level, but we find that the projected state does also not have the properties expected for anyonic quasielectrons. We hence conclude that the lattice quasielectron wavefunction does not solve the difficulty of finding trial states for anyonic quasielectrons in the continuum.
• Abstract（参考訳）: ラウリン状態における正準ホールを記述した試行状態が早期に発見され、従って、正準電子も生成できることを期待することは自然である。 それでも、準電子に対する既存の試行波動関数は、期待される位相特性やそれらの構成と相容れない挙動を示す。 しかし、格子分数量子ホール系では、期待される全ての性質 [new j. phys. 20, 033029 (2018)] を持つ比較的単純な準電子波動関数を見つけることができることが示されている。 連続体極限におけるこの波動関数はどうなるのか? ここでは、準電子が格子点の上にあるときに有限連続な波動関数が得られるが、格子準電子の極限は一般に存在しないことを示す。 特に、準電子が格子点以外の任意の場所に配置された場合、連続体極限が近づくと格子波動関数は発散する。 発散は、最低ランダウレベルに状態を投影することで取り除くことができるが、投影された状態は、任意の準電子に対して期待される性質をも持たない。 したがって、格子準電子波動関数は連続体における任意の準電子の試行状態を見つけることの難しさを解決しない。

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