論文の概要: Recovery-Free CHSH Nonlocality with Particle Loss
- arxiv url: http://arxiv.org/abs/2608.26407v1
- Date: Wed, 26 Aug 2026 21:20:13 GMT
- ステータス: 翻訳完了
- システム内更新日: 2026-08-28 16:30:58.175913
- Title: Recovery-Free CHSH Nonlocality with Particle Loss
- Title（参考訳）: 粒子損失を伴う無回復CHSH非局所性
- Abstract要約: 解答は,損失システムにおいて許容される測定値に依存することを示す。
我々は$n$-qubit Dicke状態から構築された置換不変エンコーディングを用いて、明示的な回復自由なプロトコルを構築する。
- 参考スコア（独自算出の注目度）: 0.0
- License: http://arxiv.org/licenses/nonexclusive-distrib/1.0/
- Abstract: Can CHSH nonlocality survive particle loss without applying an explicit recovery operation? In principle, any deterministic recovery can be absorbed into the measurement. Operationally, we show that the answer depends on the allowed measurements on the lossy system. We distinguish flagged erasure, in which each lost particle leaves a detectable record, from unflagged deletion, in which no such record remains. For flagged erasure and survival probability $η>1/2$, using known quantum-capacity results, we show measurements that asymptotically approach the quantum maximum $2\sqrt2$. In contrast, for $η\le1/2$, CHSH violation is impossible for both loss models. Then, we construct explicit recovery-free protocols using permutation-invariant encodings built from $n$-qubit Dicke states $| D_N^n\rangle$ and measurements on the surviving particles. A one-excitation $(N=1)$ encoding violates CHSH for $η>1/\sqrt{2}$. Increasing the excitation number $N$ yields a family of protocols that violates CHSH for $η>η_G=(\sqrt{5}-1)/2$, with the asymptotic golden ratio approached as $N \to \infty$. Finally, we present a sparse-deletion binomial PI protocol that guarantees CHSH violation for up to $O(\sqrt n)$ deletion errors. Our results distinguish fundamental limits imposed by loss from those set by explicit measurements without recovery.
- Abstract（参考訳）: CHSH非局所性は明示的な回復操作を適用せずに粒子損失に耐えられるか?
原則として、決定論的回復は測定に吸収される。
操作上, 解答は損失システムにおける許容された測定値に依存することを示す。
我々は、失われた各粒子が検出可能な記録を残しているフラグ付き消去と、そのような記録が残っていないフラグ付き削除とを区別する。
既知の量子容量結果を用いて、フラグ付き消去と生存確率$η>1/2$に対して、漸近的に量子最大値2\sqrt2$に近づく測定値を示す。
対照的に、$η\le1/2$の場合、両方の損失モデルではCHSH違反は不可能である。
そして、$n$-qubit Dicke状態$| D_N^n\rangle$から構築した置換不変符号化を用いて、明示的な回復自由なプロトコルを構築し、残った粒子の測定を行う。
1-励起$(N=1)$エンコーディングはCHSHを$η>1/\sqrt{2}$に違反する。
励起数$N$の増加は、CHSHを$η>η_G=(\sqrt{5}-1)/2$で破るプロトコルの族を生じ、漸近的な黄金比は$N \to \infty$に近づいた。
最後に、CHSH違反を最大$O(\sqrt n)$削除エラーで保証するスパース削除二項PIプロトコルを提案する。
以上の結果から, 回復を伴わない明示的な測定値と, 損失による基本的限界を区別した。
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