論文の概要: Conditions for graviton emission in the recombination of a delocalized
mass
- arxiv url: http://arxiv.org/abs/2209.10355v3
- Date: Tue, 30 May 2023 12:49:59 GMT
- ステータス: 処理完了
- システム内更新日: 2023-06-01 02:47:57.652374
- Title: Conditions for graviton emission in the recombination of a delocalized
mass
- Title（参考訳）: 脱局在質量の再結合における重力子放出条件
- Authors: Alessandro Pesci
- Abstract要約: 既知のゲダンケンの実験では、非局在化質量は再結合され、それによって引き起こされる重力場は別の(距離のある)粒子によって探される。
ここでは、非局在化粒子に着目し、重力放出の条件(質量、分離、組換え時間)を探索する。
- 参考スコア（独自算出の注目度）: 91.3755431537592
- License: http://arxiv.org/licenses/nonexclusive-distrib/1.0/
- Abstract: In a known gedanken experiment, a delocalized mass is recombined while the
gravitational field sourced by it is probed by another (distant) particle; in
it, this is used to explore a possible tension between complementarity and
causality in case the gravitational field entangles with the superposed
locations, a proposed resolution being graviton emission from quadrupole
moments. Here, we focus on the delocalized particle (forgetting about the probe
and the gedanken experiment) and explore the conditions (in terms of mass,
separation, and recombination time) for graviton emission. Through this, we
find that the variations of quadrupole moments in the recombination are
generically greatly enhanced if the field is entangled compared to if it is
sourced instead by the energy momentum expectation value on the delocalized
state (moment variation $\sim m \, d^2$ in the latter case, with $m$ mass, $d$
separation). In addition, we obtain the (upper) limit recombination time for
graviton emission growing as $m$ in place of the naive expectation $\sqrt{m}$.
In this, the Planck mass acts as threshold mass (huge, for delocalized
objects): no graviton emission is possible below it, however fast the
recombination occurs. If this is compared with the decay times foreseen in the
collapse models of Di\'osi and Penrose (in their basic form), one finds that no
(quadrupole) graviton emission from recombination is possible in them. Indeed,
right when $m$ becomes large enough to allow for emission, it also becomes too
large for the superposition to survive collapse long enough to recombine.
- Abstract（参考訳）: 既知のゲダンケン実験では、非局在化質量が再結合され、それによって引き起こされる重力場は別の(距離)粒子によって探索されるが、これは、重畳された位置と重畳された重力場が絡み合う場合の相補性と因果性の緊張関係を探るために用いられる。
ここでは、非局在粒子(プローブとゲダンケンの実験について忘れている)に注目し、重力子放出の条件(質量、分離、再結合時間)を考察する。
この結果、再結合における四極子モーメントの変動は、非局在状態のエネルギー運動量期待値(後者の場合のモーメント変動 $\sim m \, d^2$, with $m$ mass, $d$ separation)に置き換わる場合と比較して、場が絡み合っている場合と比べ、総称的に大きく増大することがわかった。
加えて、グラビトン放出の(上限の)リコンビネーション時間は、平均的な期待値である$\sqrt{m}$の代わりに$m$で成長する。
この場合、プランク質量はしきい値質量として作用し(重く、非局在化された物体に対して)、その下に重力子放出は生じないが、再結合の速度は速い。
これがdi\'osiとpenroseの崩壊モデルで予測される崩壊時間と比較されると、再結合による(四重極の)重力子放出は不可能であることが分かる。
実際、$m$が放出を許容するほどの大きさになると、重ね合わせが再結合するのに十分な長さの崩壊に耐えるには大きすぎる。
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