論文の概要: Residual detuning in the laboratory-frame anti-Jaynes--Cummings model with a squeezed vacuum
- arxiv url: http://arxiv.org/abs/2609.04580v1
- Date: Fri, 04 Sep 2026 00:20:23 GMT
- ステータス: 翻訳完了
- システム内更新日: 2026-09-07 18:15:23.867932
- Title: Residual detuning in the laboratory-frame anti-Jaynes--Cummings model with a squeezed vacuum
- Title（参考訳）: 真空圧縮による実験室フレーム抗Jaynes-Cummingsモデルの残留変形
- Abstract要約: AJC相互作用は、回転フレームモデルから外れた残差2f$を維持している。
引用されるすべてのコントラストは、原子基底状態の集団の最初の旋回点の振幅である。
計算は数値的なコントロールランドスケープであり、新しい可解極限ではない。
- 参考スコア（独自算出の注目度）: 0.0
- License: http://arxiv.org/licenses/nonexclusive-distrib/1.0/
- Abstract: The laboratory-frame anti-Jaynes--Cummings (AJC) interaction retains a residual detuning $2fλ$ that is absent from the rotating-frame model. We map two proposed remedies---a Kerr shift $χ(\hat a^\dagger\hat a)^2$ and collective Dicke coupling of $N$ two-level emitters---for a squeezed vacuum on that ladder ($r=1$, $\langle n\rangle=\sinh^2 r\simeq 1.38$). All quoted contrasts are the amplitude of the first turning point of the atomic ground-state population, which coincides with the two-level formula $\mathcal{C}=1/[1+(2f+χ)^2]$ at $r=0$ to $10^{-9}$. Three results follow. (i)~A single Kerr strength never restores unit contrast at $r=1$; the $r=0$ $n$-dependent shift $χ(2n+1)$ cannot cancel $2fλ$ on every occupied Fock component. (ii)~The exact $r=1$ contrast at $χ=0$ is not reproduced by an incoherent sum $\sum_n P_n(r)\,\mathcal{C}_n$ built from the $r=0$ two-level formula; pointwise deviations are several tenths. (iii)~Collective coupling raises the contrast systematically. At $f=5$ one finds $\mathcal{C}=0.140$ ($N=1$) and $\mathcal{C}=0.575$ ($N=8$), above the unsqueezed value $8/[8+(2f)^2]=0.074$. The $N=16$ point at this $f$ remains truncation-limited and is not quoted to three digits. The same $N\sim(2f)^2$ estimate for $\mathcal{C}=1/2$ places trapped-ion values $f\sim 10^{2}$--$10^{3}$ outside the present construction. The relevant platform is ultrastrong circuit QED with $f\sim 1$--$10$. The calculation is a numerical control landscape, not a new solvable limit.
- Abstract（参考訳）: 実験室フレームの反ジャイネス・カミングス(AJC)相互作用は、回転フレームモデルにはない残差2fλ$を保っている。
提案した2つの対策--Kerr shift $ (\hat a^\dagger\hat a)^2$と集合Dicke coupling of $N$ two-level emitter----そのはしご上の圧縮真空(r=1$, $\langle n\rangle=\sinh^2 r\simeq 1.38$)をマッピングする。
引用されるすべてのコントラストは、原子基底状態の集団の最初の旋回点の振幅であり、これは2レベルの式 $\mathcal{C}=1/[1+(2f + )^2]$ at $r=0$ to 10^{-9}$ と一致する。
3つの結果が続く。
a single Kerr strength never restores unit contrast at $r=1$; the $r=0$ $n$-dependent shift $\(2n+1)$ cannot cancel $2fλ$ on all occupied Fock component。
incoherent sum $\sum_n P_n(r)\,\mathcal{C}_n$ built from the $r=0$ two-level formula; pointwise deviations are several tenths。
(iii)~集団結合はコントラストを体系的に上昇させる。
$f=5$とすると$\mathcal{C}=0.140$$(N=1$)と$\mathcal{C}=0.575$(N=8$)という値が得られる。
この$f$の$N=16$ポイントは、トラルニケーション限定であり、3桁には含まれない。
同様の$N\sim(2f)^2$ estimate for $\mathcal{C}=1/2$ Place trap-ion value $f\sim 10^{2}$--$10^{3}$ over the present construction。
計算は数値的なコントロールランドスケープであり、新しい可解極限ではない。
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