論文の概要: Stabilizer complexity and the Python's lunch

• arxiv url: http://arxiv.org/abs/2608.12472v1
• Date: Wed, 12 Aug 2026 18:00:17 GMT
• ステータス: 翻訳完了
• システム内更新日: 2026-08-14 18:29:38.297246
• Title: Stabilizer complexity and the Python's lunch
• Title（参考訳）: 安定化器の複雑さとPythonのランチ
• Abstract要約: ホログラフィックCFTにおけるエネルギー境界条件が一定である部分絡み合った熱(PET)状態の一方に対応する還元密度行列の安定化器複雑性。 演算的に意味のあるマジックモノトンであるウィグナーの負性性について検討し、サブリージョン上の還元状態の量子回路準備を古典的にシミュレートする複雑性として解釈することができる。
• 参考スコア（独自算出の注目度）: 0.0
• License: http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
• Abstract: In this note, we study the stabilizer complexity of the reduced density matrix corresponding to one side of a partially entangled thermal (PET) state with fixed energy boundary conditions in a holographic CFT. In particular, we study Wigner negativity, an operationally meaningful magic monotone which can be interpreted as the complexity of classically simulating any quantum circuit preparation of the reduced state on the subregion. Using assumptions on the pseudorandomness of the CFT spectrum and the heavy operator insertion, we observe that the Wigner negativity of the PET state relative to the microcanonical density matrix at the given energy is given by $\exp\left[\frac{1}{8G_N}(A_{\text{out}} - A_{\text{min}})\right]$, where $A_{\text{out}}$ is the area of the outer extremal surface, while $A_{\text{min}}$ is the area of the minimal extremal surface. Thus, the stabilizer complexity of the reduced density matrix on the boundary subregion is $O(1)$ in the absence of a python's lunch, but gets exponentially enhanced in the presence of a python's lunch in the bulk geometry.
• Abstract（参考訳）: 本稿では, ホログラフィックCFTにおいて, エネルギー境界条件が一定である部分絡み合った熱(PET)状態の一方に対応する還元密度行列の安定化係数について検討する。 特に Wigner negativity は操作的に意味のあるマジックモノトンであり、サブリージョン上の還元状態の量子回路準備を古典的にシミュレートする複雑性として解釈できる。 CFTスペクトルの擬似ランダム性と重作用素挿入の仮定を用いて、所与のエネルギーにおけるマイクロカノニカル密度行列に対するPET状態のウィグナー負性は、$\exp\left[\frac{1}{8G_N}(A_{\text{out}} - A_{\text{out}})\right]$、$A_{\text{out}}$は外面の領域であり、$A_{\text{min}}$は極小極小表面の領域である。 したがって、境界部分領域における密度行列の安定化の複雑さは、ピソンのランチがない場合は$O(1)$であるが、バルク幾何学におけるピソンのランチの存在下で指数関数的に増大する。

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