論文の概要: Hamiltonian limit of lattice QED in 2+1 dimensions

• arxiv url: http://arxiv.org/abs/2212.09627v1
• Date: Mon, 19 Dec 2022 17:04:45 GMT
• ステータス: 処理完了
• システム内更新日: 2023-01-09 08:37:31.457083
• Title: Hamiltonian limit of lattice QED in 2+1 dimensions
• Title（参考訳）: 2+1次元格子QEDのハミルトン極限
• Authors: L. Funcke, C. F. Gro{\ss}, K. Jansen, S. K\"uhn, S. Romiti and C. Urbach
• Abstract要約: 2+1次元 (QED3) におけるユークリッド$U(1)$ゲージ理論のハミルトン極限の研究をトロイダル格子上で正規化する。 この制限は、空間格子間隔を一定に保ちながら、$xi_Rを0$に送信することで、再正規化された異方性$xi_R=a_t/a_s$を用いて得られる。
• 参考スコア（独自算出の注目度）: 0.0
• License: http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
• Abstract: The Hamiltonian limit of lattice gauge theories can be found by extrapolating the results of anisotropic lattice computations, i.e., computations using lattice actions with different temporal and spatial lattice spacings ($a_t\neq a_s$), to the limit of $a_t\to 0$. In this work, we present a study of this Hamiltonian limit for a Euclidean $U(1)$ gauge theory in 2+1 dimensions (QED3), regularized on a toroidal lattice. The limit is found using the renormalized anisotropy $\xi_R=a_t/a_s$, by sending $\xi_R \to 0$ while keeping the spatial lattice spacing constant. We compute $\xi_R$ in $3$ different ways: using both the ``normal'' and the ``sideways'' static quark potential, as well as the gradient flow evolution of gauge fields. The latter approach will be particularly relevant for future investigations of combining quantum computations with classical Monte Carlo computations, which requires the matching of lattice results obtained in the Hamiltonian and Lagrangian formalisms.
• Abstract（参考訳）: 格子ゲージ理論のハミルトン極限は、異方性格子計算の結果、すなわち時間的および空間的格子間隔の異なる格子作用(a_t\neq a_s$)を$a_t\to 0$の極限に外挿することで得られる。 本研究では, 2+1次元 (qed3) におけるユークリッド値 u(1) のゲージ理論に対するこのハミルトニアン極限をトロイダル格子上で定式化したものである。 この極限は、空間格子間隔定数を維持しながら$\xi_r \to 0$を送ることで、再正規化された異方性$\xi_r=a_t/a_s$を用いて見つかる。 我々は$\xi_r$を3ドルの異なる方法で計算する: ``normal'' と ``sideways'' の静的クォークポテンシャルとゲージ場の勾配流の進化の両方を使用する。 後者のアプローチは、量子計算と古典モンテカルロ計算を組み合わせる将来の研究に特に関係しており、これはハミルトン形式とラグランジュ形式で得られる格子結果のマッチングを必要とする。

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