論文の概要: Density Matrix of the Fermionic Harmonic Oscillator
- arxiv url: http://arxiv.org/abs/2208.04460v1
- Date: Mon, 8 Aug 2022 23:10:56 GMT
- ステータス: 処理完了
- システム内更新日: 2023-02-01 21:34:07.852361
- Title: Density Matrix of the Fermionic Harmonic Oscillator
- Title（参考訳）: フェルミオン高調波発振器の密度行列
- Authors: Batool A. Abu Saleh
- Abstract要約: グラスマン変数の項では、フェルミオン密度作用素は次のように書くことができる: $rho_F (beta)=c* (beta)c(beta)e-betaomega$, ここで +(-) はすべての反周期(周期)軌道上の和を意味する。
- 参考スコア（独自算出の注目度）: 0.0
- License: http://creativecommons.org/licenses/by-sa/4.0/
- Abstract: The path integral technique is used to derive a possible expression for the
density operator of the fermionic harmonic oscillator. In terms of the
Grassmann variables, the fermionic density operator can be written as: $\rho_F
(\beta)=c^* (\beta)c(\beta) \pm c^*(\beta)c(\beta)e^{-\beta\omega}$, where +(-)
means that the sum over all antiperiodic (periodic) orbits. Our density
operator is then used to obtain the usual fermionic partition function which
describes the fermionic oscillator in thermal equilibrium. Also, according to
the periodic orbit $c(\beta)=c(0)$, the graded fermionic partition function is
obtained.
- Abstract（参考訳）: 経路積分法は、フェルミオン高調波発振器の密度演算子に対して可能な式を導出するために用いられる。
グラスマン変数の項では、フェルミオン密度作用素は次のように書くことができる: $\rho_F (\beta)=c^* (\beta)c(\beta) \pm c^*(\beta)c(\beta)e^{-\beta\omega}$, ここで +(-) はすべての反周期(周期)軌道上の和を意味する。
我々の密度演算子は熱平衡におけるフェルミオン振動子を記述する通常のフェルミオン分配関数を得るために用いられる。
また、周期軌道 $c(\beta)=c(0)$ に従って、次数フェルミオン分配関数が得られる。
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